Изотопическая инвариантность - definição. O que é Изотопическая инвариантность. Significado, conceito
Diclib.com
Dicionário ChatGPT
Digite uma palavra ou frase em qualquer idioma 👆
Idioma:

Tradução e análise de palavras por inteligência artificial ChatGPT

Nesta página você pode obter uma análise detalhada de uma palavra ou frase, produzida usando a melhor tecnologia de inteligência artificial até o momento:

  • como a palavra é usada
  • frequência de uso
  • é usado com mais frequência na fala oral ou escrita
  • opções de tradução de palavras
  • exemplos de uso (várias frases com tradução)
  • etimologia

O que (quem) é Изотопическая инвариантность - definição


Изотопическая инвариантность         

свойство сильных взаuмoдействий (См. Сильные взаимодействия) элементарных частиц. Существующие в природе частицы, обладающие сильными взаимодействиями (адроны), можно разбить на группы "похожих" частиц, в каждую из которых входят частицы с примерно равными массами и одинаковыми внутренними характеристиками (Спином, барионным зарядом (См. Барионный заряд), Странностью), за исключением электрического заряда. Такие группы называются изотопическими мультиплетами. Оказывается, что сильное взаимодействие для всех частиц, входящих в один и тот же изотопический мультиплет, одинаково, т. е. не зависит от электрического заряда, - в этом и состоит симметрия сильных взаимодействий, называемая И. и.

Простейший пример частиц, которые могут быть объединены в один изотопический мультиплет, - протон (р) и нейтрон (n). Опыт показывает, что сильное взаимодействие протона с протоном, нейтрона с нейтроном и протона с нейтроном одинаково (если они находятся соответственно в одинаковых состояниях); это послужило исходным пунктом для установления И. и. Протон и нейтрон рассматриваются как два разных зарядовых состояния одной частицы - нуклона; они образуют изотопический дублет. Другие примеры изотопических мультиплетов: Пи-мезоны+, π0, π-) и Σ-Гипероны+, Σ°, Σ-), образующие изотопические триплеты.

Электрический заряд Q частицы, входящей в изотопический мультиплет, выражается формулой Гелл-Мана - Нишиджимы:

Здесь В - барионный заряд, S - странность (одинаковые для всех частиц в данном изотопическом мультиплете), а величина I3 пробегает с интервалом в единицу все значения от некоторого максимального значения I (целого или полуцелого) до минимального, равного - I : I3 = I, I - 1, ..., - I. Общее число значений, которые может принимать величина I3Q) для данного изотопического мультиплета, а следовательно, и число частиц в изотопическом мультиплете, равно 2I + 1. Величина I, определяющая число частиц в изотопическом мультиплете, называется изотопическим спином, а величина I3 - "проекцией" изотопического спина. Эти названия основаны на формальной математической аналогии с обычным спином частиц, поскольку, согласно квантовой механике, для частиц со спином J проекция спина на произвольное направление в пространстве может принимать через единицу значения от + J до - J, т. е. иметь 2J + 1 значений.

Так как нуклоны существуют в двух зарядовых состояниях, то для них (как и для всех других частиц, входящих в изотопические дублеты) 2I + 1 = 2, т. е. I = 1/2 а I3 может принимать два значения: + 1/2 для протона (что соответствует Q = + 1, так как у нуклонов барионный заряд B = 1, а странность S = 0) и - 1/2 для нейтрона (Q = 0). Изотопическому триплету пионов соответствует I = 1, а I3 равно + 1 для π+, 0 для π° и - 1 для π -.Частицы с I = 0 не имеют изотопических "партнёров" и являются изотопическими синглетами; к таким частицам относятся, например, гипероны Λ0 и Ω-.

Изотопический спин является, таким образом, важной характеристикой адрона - квантовым числом (См. Квантовые числа), показывающим, какое количество изотопических "партнёров" имеет данная частица (или в каком числе зарядовых состояний она может находиться).

На основе И. и. удаётся предсказать существование, массу и заряды новых частиц, если известны их изотопические "партнёры". Так было предсказано существование π°, Σ°, Ξ° по известным π+, π - ; Σ+, Σ - и Ξ - .

И. и. имеет место и для составных систем из адронов, в частности для атомных ядер. Изотопический спин сложной системы складывается из изотопических спинов входящих в систему частиц, при этом сложение производится по тем же правилам, что и для обычного спина. Так, система из двух частиц с изотопическими спинами 1/2 (например, нуклон) и 1 (например, π-мезон) может иметь изотопический спин I = 1 + 1/2 = 3/2 или I = 1 - 1/2 = 1/2.

В ядрах И. и. проявляется в существовании уровней энергии с одинаковыми квантовыми числами для различных изобаров (т. е. для ядер, содержащих одинаковое число нуклонов и отличающихся электрическим зарядом). Примером служат ядра 146С, 147N, 148O: основное состояния ядер 14С, 14О и первое возбуждённое состояние 14N образуют изотопический триплет, I = 1 (см. рис.). Все квантовые числа этих уровней одинаковы, а различие в их энергиях можно объяснить разницей электростатических энергий из-за различия в электрических зарядах этих ядер. (Основной уровень 14N имеет изотопический спин I = 0, поэтому у него нет аналогов в ядрах 14C и 14O.)

Из И. и. следует закон сохранения полного изотопического спина I в процессах, обусловленных сильными взаимодействиями. Этот закон приводит к определённым соотношениям между вероятностями процессов для различных частиц, входящих в одинаковые изотопические мультиплеты, а также к запрету некоторых реакций [например, реакция d + d → 4He + π° не может происходить за счёт сильных взаимодействий, так как для d (дейтрона) и 4He I = 0, а для π°-мезона I = 1]. Экспериментальной проверке таких предсказаний посвящено много работ на ускорителях заряженных частиц высокой энергии.

И. и. имеет место только для сильных взаимодействий и нарушается электромагнитными взаимодействиями (явно зависящими от электрических зарядов частиц, т. е. от I3), "сила" которых по порядку величины составляет примерно 1\% от сильных взаимодействий. Различие электромагнитных взаимодействий для разных частиц, входящих в один и тот же изотопический мультиплет, и обусловливает различие в их массах.

Лит. см. при ст. Элементарные частицы.

С. С. Герштейн.

ИЗОТОПИЧЕСКАЯ ИНВАРИАНТНОСТЬ         
независимость сильного взаимодействия от электрического заряда частиц внутри одного изотопического мультиплета. Пример: зарядовая независимость ядерных сил.
Изотопическая инвариантность         
Изотопическая инвариантность (от  — неизменяющийся) — свойство сильных взаимодействий элементарных частиц.

Wikipédia

Изотопическая инвариантность

Изотопическая инвариантность (от лат. invarians, invariantis — неизменяющийся) — свойство сильных взаимодействий элементарных частиц.

Существующие в природе частицы, обладающие сильными взаимодействиями (адроны), можно разбить на группы «похожих» частиц, в каждую из которых входят частицы с примерно равными массами и одинаковыми внутренними характеристиками (спином, барионным зарядом, странностью), за исключением электрического заряда. Такие группы называют изотопическими мультиплетами. Оказывается, что сильное взаимодействие для всех частиц, входящих в один и тот же изотопический мультиплет, одинаково, то есть не зависит от электрического заряда, — в этом и состоит симметрия сильных взаимодействий, называемая изотопической инвариантностью.

Простейший пример частиц, которые могут быть объединены в один изотопический мультиплет, — протон (p) и нейтрон (n). Сильное взаимодействие протона с протоном, нейтрона с нейтроном и протона с нейтроном одинаково (если они находятся соответственно в одинаковых состояниях); это послужило исходным пунктом для установления изотопической инвариантности. Протон и нейтрон рассматриваются как два разных зарядовых состояния одной частицы — нуклона; они образуют изотопический дублет.

Электрический заряд Q {\displaystyle Q} частицы, входящей в изотопический мультиплет, выражается формулой Гелл-Мана — Нисидзимы: Q = B / 2 + S / 2 + I 3 {\displaystyle Q=B/2+S/2+I_{3}} . Здесь B {\displaystyle B}  — барионный заряд, S {\displaystyle S}  — странность (одинаковые для всех частиц в данном изотопическом мультиплете), а величина I 3 {\displaystyle I_{3}} пробегает с интервалом в единицу все значения от некоторого максимального значения I {\displaystyle I} (целого или полуцелого) до минимального, равного I : I 3 = I , I 1 , . . . , I {\displaystyle -I:I_{3}=I,I-1,...,-I} . Общее число значений, которые может принимать величина I 3 {\displaystyle I_{3}} Q {\displaystyle Q} ) для данного изотопического мультиплета, а следовательно, и число частиц в изотопическом мультиплете, равно 2 I + 1 {\displaystyle 2I+1} . Величина, I {\displaystyle I} , определяющая число частиц в изотопическом мультиплете, называется изотопическим спином, а величина I 3 {\displaystyle I_{3}} — «проекцией» изотопического спина. Эти названия основаны на формальной математической аналогии с обычным спином частиц, поскольку, согласно квантовой механике, для частиц со спином J {\displaystyle J} проекция спина на произвольное направление в пространстве может принимать через единицу значения от + J {\displaystyle +J} до  J {\displaystyle -J} то есть иметь 2 J + 1 {\displaystyle 2J+1} значений.